機(jī)械專(zhuān)業(yè)外文文獻(xiàn)翻譯-外文翻譯--模擬氣體運(yùn)動(dòng)的快速壓縮機(jī) 中文版

《機(jī)械專(zhuān)業(yè)外文文獻(xiàn)翻譯-外文翻譯--模擬氣體運(yùn)動(dòng)的快速壓縮機(jī) 中文版》由會(huì)員分享，可在線(xiàn)閱讀，更多相關(guān)《機(jī)械專(zhuān)業(yè)外文文獻(xiàn)翻譯-外文翻譯--模擬氣體運(yùn)動(dòng)的快速壓縮機(jī) 中文版（17頁(yè)珍藏版）》請(qǐng)?jiān)谘b配圖網(wǎng)上搜索。

模擬氣體運(yùn)動(dòng)的快速壓縮機(jī) B. 5 001; in 002 摘要 :本文介紹了一種模型，其描述了天然氣等氣體混合物在快速壓縮機(jī)器里壓力 ，密度和溫度的變化。該模型包括一個(gè)耦合系統(tǒng)的非線(xiàn)性偏微分方程，還有正式的漸進(jìn)化數(shù)字的解決方案。使用 漸近技術(shù)，一個(gè)簡(jiǎn)單的離散型算法表達(dá)了氣體的壓力，溫度和 密度的演化，核心數(shù)據(jù)來(lái)源于記錄室的記錄。結(jié)果表明，使用實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)該模型有有較好的計(jì)算和預(yù)測(cè)能力 。 關(guān)鍵詞 ： 快速壓縮機(jī)，震動(dòng)波，奇異攝動(dòng)理論 1 導(dǎo)言 速壓縮機(jī) 一種快速壓縮機(jī)器設(shè)備用來(lái)研究自燃的氣體混合物在高壓和高溫條件下，尤其是在自動(dòng)點(diǎn)火內(nèi)燃機(jī) 中（見(jiàn) [ 1）。一個(gè)典型的內(nèi)燃機(jī)處于一個(gè)非常骯臟的和復(fù)雜的環(huán)境中， 這也促使 壓縮機(jī)器的科學(xué)研究朝更清潔和更簡(jiǎn)單的設(shè)置方向著快速發(fā)展。 圖 1說(shuō)明了兩個(gè)活塞式快速壓縮機(jī)器的基本情況。然而，單活塞機(jī)， 活塞在一頭，另一端是結(jié)實(shí)的墻壁，更典型。在本篇論文中，對(duì)單活塞和雙活塞壓縮機(jī)均有詳盡的闡述。 快速壓縮機(jī)器操作非常簡(jiǎn)單 閉的壓縮氣體造成 氣體壓力，溫度和密度迅速增加。圖 1 （ a）， 1 （ b）和 1（ c）分別快速壓縮機(jī)器之前，期間和之后的壓縮情況。這臺(tái)愛(ài)爾蘭國(guó)立大學(xué)的體積壓縮機(jī)器初步比例最后為 1:12 ，這個(gè)值也是其他機(jī)器的典型值。在 結(jié)束壓 縮時(shí)混合氣體由于被壓縮，溫度升高，可能發(fā)生自燃現(xiàn)象。 在圖 2中，我們描述了 2/r 混合物氣體的壓力概況（來(lái)自于布雷特的有關(guān)壓力的文獻(xiàn)）。在這圖，時(shí)間 t = 0 對(duì)應(yīng)于壓縮結(jié)束。我們注意到，在大部分的壓縮時(shí)間內(nèi)，容器內(nèi)部的溫度緩緩上升，但是壓縮快要結(jié)束之前（ t=0),壓力急劇上升。壓縮結(jié)束時(shí)，壓力上升陡峭程度超出意料。 圖 1的示意圖為我們簡(jiǎn)要的描述了快速壓縮機(jī)的運(yùn)動(dòng)過(guò)程（ a）為壓縮前，（ b）、（ C）分別為壓縮中和壓縮后 表格 2 中，說(shuō)明了混合氣體（ 2/r=2/1/2/3）的壓力變化概要，與哥爾韋的測(cè)量結(jié)果是一致的。它來(lái)源于文獻(xiàn) (4)，初步壓力和初始溫度分別為 曲線(xiàn)變化對(duì)應(yīng)于氣體混合物的點(diǎn)火。我們注意到，壓縮時(shí)間和延遲點(diǎn)火的時(shí)間均是（ 10）毫秒。 壓力是實(shí)驗(yàn)中衡量的唯一參數(shù)。然而，核心溫度的大小是化學(xué)家最感興趣的，因?yàn)樗械姆磻?yīng)都主要由溫度決定，盡管有時(shí)壓力也可能影響著化學(xué)反應(yīng)的速率。核心溫度測(cè)量的準(zhǔn)確性由于存在一個(gè)熱邊界層而出現(xiàn)較大誤差；下面就可看到一個(gè)筒形漩渦。然而，只要有實(shí)驗(yàn)的壓力數(shù)據(jù)，對(duì)應(yīng)的溫度可以用關(guān)系式 : ln(p/= ? )1)(()(??進(jìn)行估算。在上面的關(guān)系式中，Ｔｉ和Ｐｉ是初始值，Ｔ和Ｐ是一段時(shí)間后的值， γ (s)是絕熱指數(shù)。在實(shí)驗(yàn)中，初始核心溫度是３００開(kāi)爾文，壓縮后的是１０００開(kāi)爾文。 在這篇論文中，我們講討論混合氣體在壓縮中的變化，后壓縮變化不在考慮范圍之內(nèi)，但在后續(xù)的論文中我們將闡述。然而，這里提出的模型提供了純凈氣體和惰性氣體混合物的后續(xù)變化。參見(jiàn)３ 型 我們假設(shè)壓縮室體積范圍為Ｘ，Ｔ＝０時(shí)，０＜Ｘ＜２Ｌ，Ｘ＝０對(duì)應(yīng)于左活塞的初始位置， X=2對(duì)應(yīng)于右活塞的初始位置。本篇論文中，我們假定氣體的運(yùn)動(dòng)是一維空間，氣體的流動(dòng)僅與 且 T》 0。這一假設(shè)其實(shí)影響挺大。因?yàn)楦呔S效應(yīng)在實(shí)驗(yàn)中時(shí)常產(chǎn)生，筒狀漩渦在活塞頭和汽缸壁更加顯著（參見(jiàn)文獻(xiàn) 5 ）。由于氣缸壁的熱邊界層產(chǎn)生了這些漩渦，漩渦影響了氣缸中受壓氣體的運(yùn)動(dòng)。然而，這里一維空間的研究包括兩方面： 以成功抑制活塞運(yùn)動(dòng)時(shí)產(chǎn)生的熱邊界層（文獻(xiàn) 6），從而使結(jié)果更加接近真實(shí) 值。 現(xiàn)在，我們給三維空間一個(gè)控制方程。在文獻(xiàn) 7中，提供了的完整的多氣體反應(yīng)的控制方程的演算；這些演算在這里就不贅述。模型中，我們研究了了許多簡(jiǎn)化假設(shè)，上述文件將明確規(guī)定它們的產(chǎn)生。該模型有質(zhì)量守恒： 0)( ?????? ? 上式中， ρ = ρ(x, t) v = v(x, t) a 分別是氣體的密度和速度， 代表時(shí)間 。應(yīng)該強(qiáng)調(diào)的是，這些氣體指的是混合氣體，因此，如果有 則： ??? , 這里 ρi = ρi(x, t) 是混合氣體的密度 。 V 是混合氣體的平均速度。 ??1 其中， ρi/ρ ， vi(x, t) 分別是 i 不同氣體成分的體積分?jǐn)?shù)和速度。參見(jiàn)文獻(xiàn) 7。忽略驅(qū)動(dòng)壓力和粘性作用，可以用以下方程表達(dá)受力： ???????? ?1 其中 p = p(x, t) 表示壓力。假定氣體是理想的，可用以下方程表示： ? 其中 T = T (x, t)溫度 , R 是常數(shù) (8·314 ), M 是氣體的摩爾質(zhì)量 )(1 i??? 別代表體積分?jǐn)?shù)和氣體摩爾質(zhì)量， A=6·022× 2310 ，方程如下： )()( ???????????? u = u(x, t) 是氣體的內(nèi)能，有以下方程： ? ?? 1 ) 表示如下： ()()( 00 ??? , i = 1, 2, . . . ,N, T 是相關(guān)的溫 度， )(, Tc N 中氣體不變的比熱，忽略不同的氣體速度和熱輻射， 有以下方程 : q = ?λ(T) ， λ(T )是熱擴(kuò)散系數(shù) .。 質(zhì)量分?jǐn)?shù) ρi/ρ是不要考慮的，因?yàn)榛瘜W(xué)反應(yīng)會(huì)改變氣體成分。但是，對(duì)許多系統(tǒng)，在分析壓縮氣體混合物時(shí)，化學(xué)效應(yīng)可以忽略不計(jì)。只有核心溫度上升到一定的水平，化學(xué) 反應(yīng)可以產(chǎn)生重大的影響，但這段時(shí)間通常很短（通常是幾毫秒）。然而，對(duì)某些不夠迅速的化學(xué)反應(yīng)它是可能大大影響 壓縮的。但是，我們?cè)谶@里并不試圖演示該模型，而是采用易快速反應(yīng)的氣體。 把方程（ 4）及（ 6）代人（ 3），并使用（ 5） ,我們得出最終形式方程： ),))((())(( ????????????? ?? 1??? 平均的比熱。 邊界和初始條件 我們假定的左，右活塞移動(dòng)速度分別 是 因此，它們的運(yùn)動(dòng)得到 X = ?和 X = 2L- 。在現(xiàn)實(shí)中，活塞快速壓縮機(jī)器將花費(fèi)一些時(shí)間加速壓縮 ，慢慢停止。這是不難分析的。然而，考慮變化的活塞速度使得問(wèn)題復(fù)雜化了，我們將把活塞的運(yùn)動(dòng)速度簡(jiǎn)單化，因?yàn)榭傮w模型的運(yùn)動(dòng)一旦完成，活塞的速度基本穩(wěn)定；參見(jiàn) 們假定活塞所在的溫度恒定，即 于左邊的活塞： v = T = x = 對(duì)右活塞 v = ?T = x = 2L ? 氣缸中的氣體初始速度為零 . v = 0, T = p = ρ = ρ0 ， t = 0, ρ0 保持不變。很明顯，由方程 2，我們得出 : o ?? 但是，上式并沒(méi)有考慮范圍和初始條件。根據(jù)已知的條件我們列出： v(x, t) = ?v(2L ? x, t), T (x, t) = T (2L ? x, t), p(x, t) = p(2L ? x, t), ρ(x, t) = ρ(2L ? x, t). 我們考慮氣體的運(yùn)動(dòng)模型 x < L，速度和溫度的變化對(duì)稱(chēng)。 V=0, =0 , x=L 單活塞的雙活塞情況基本相同，僅有一點(diǎn)區(qū)別 : V=0, T=0T , x=L 代替方程（ 7），問(wèn)題的分析過(guò)程也很相 似。問(wèn)題的關(guān)鍵差別在于熱邊界層，當(dāng) x=x=。然而，最主要的問(wèn)題是一致的，并且 提供的運(yùn)算法則適合于兩種情況。 無(wú)空間的變化 我們定義無(wú)空間變化： ,,,)(, 000 ??? ????,)( )()(,)( )()(,,0 00 ???? ???????????為了獲得解決問(wèn)題的便利，假定 ,? ,0)( ?????? ? ,0,1,1,1,0,1,0,0,,1,1),))(()(1)(()(,?????????????????????????????????????????表格一中，】式】和【數(shù)值來(lái)自于【 109;00,10 00 p ??? ? ?1 )( 0T? 2O ) 10?? 10?? 4 10?? ? 2 10?? 10?? O) ? ? )(,00002002002000 ??? ??? 對(duì)于大多數(shù)的氣體或氣體混合物， )(T? 是相近的或者是不變的，所以： ,)( 10 ?? ?? 在 0? 和 1? 是常量。下文討論的計(jì)算結(jié)果，我們使用恒定值 λ和 γ 。根據(jù)典型的實(shí)驗(yàn)條件下， ,11 ???? ?? ， )10(1),10( 35 ?? ?? ? ，見(jiàn)表 1 。 顯然，從表 1，我們僅僅考慮（ 8）的 ε → 0 。然而，對(duì)非常輕的氣體 如氫和氦，也有例外。我們有 11 ???? ?? ，而不是 11 ???? ?? 。這是僅需要考慮的極限 ε → 0 ，以便獲得有用結(jié)果 ;盡管偶爾 θ很大，但考慮 θ → ∞沒(méi)有必要。 值方法 方程（ 8）進(jìn)行了數(shù)值綜合的差分算法。我們用方程 432 )8(,)8(,)8( ， 分別計(jì)算隨時(shí)間變化的 ρ， 。方程 1)8( 被用來(lái)更新有差異的速度 v ，這一選擇相對(duì)應(yīng)于 v ≥ 0 。所有這些數(shù)值的計(jì)算都有 λ（ T） ≡ 1， γ（ T） ≡ 1 ? 9 ， θ = 10和 ε 5108 ??? 。 表格三：數(shù)字運(yùn)算 a t = 0·1， γ (T ) ≡ 1·9， λ(T ) ≡ 1, θ = 10 ， ε = 8 × 510? 我們應(yīng)該注意到，使用的值為 θ是明顯小于常見(jiàn)的氣體（見(jiàn)表 1） ，為了考慮ε → 0 的漸近行為不同步性，同時(shí)考慮了 θ較大的情形，第 要的的差別在于 ?2T /250個(gè)空間坐標(biāo) 點(diǎn)間距均勻沿 0 ≤ x ≤ 1 變化。 801??? x? 是位移步距， t? 是時(shí)間步距?；钊粋€(gè)行程為 80 時(shí)間段，，40 時(shí)間段可以被認(rèn)為是合適的的。更多的活塞運(yùn)動(dòng)模型，可以用 X= Xp(t),計(jì)算，不會(huì)有太大的難度。 討數(shù)值結(jié)果 一些數(shù)值解（ 8）中顯示在 3求出。許多的解決方案在第三節(jié)有更詳細(xì)的說(shuō)明。提出材料的這項(xiàng)命令是為了使分析更清楚和詳細(xì)。 當(dāng)壓縮開(kāi)始，一個(gè)（聲音）波迅速?gòu)幕钊念^部到尾部。 結(jié)果表明在下一節(jié)中說(shuō)，這一波的速度為 O（ θ）當(dāng) θ大于 1 時(shí)。鑒于一個(gè)事實(shí)，即 θ = 0（ 103）一般情況下，波的速度通常是活塞的 30倍。不包括達(dá)到終點(diǎn)線(xiàn) x= 1，所花費(fèi)的時(shí)間為O(1/θ ),圖 3顯示了第一個(gè)波穿越中心線(xiàn)的相應(yīng)數(shù)值。我們使 v = 0, 表格四： t = 0·25， γ (T ) = 1·9, λ(T ) =1, θ = 10 = 8 × 10?5. p= ρ= T = 1 。在波的前面， V～ 1， ε → 0, 。這也就是說(shuō)，在波的后面，波的速度與活塞的速度相同。圖 3中，由于我們使得 θ = 10，事實(shí)上可能會(huì)增大，所以增加的 (p, ρ , T ) 是很重要的。我們選擇不使用一個(gè)非常大的價(jià)值 θ ，以免掩蓋了漸近行為 ε → 0 。應(yīng)該強(qiáng)調(diào)的是，為使 θ接近真實(shí)值 ，波會(huì)略增加 (p, ρ , T ) 。 然而，由于波的速度為 O（?），波通常會(huì)由于壓縮而經(jīng)過(guò)一個(gè)特定點(diǎn)多次，導(dǎo)致壓縮后（ P， ρ ，T ）的大幅度增加。這些討論通過(guò)下面的分析將更精確。 有一個(gè)相同的波在活塞右邊朝相反的方向發(fā)出。當(dāng)兩個(gè)接近波碰撞的中心線(xiàn)上它們反映了各自的位移，這些位移反應(yīng)了它們各自的對(duì)應(yīng)時(shí)間。 圖 5 數(shù)值解（ 8）在 t = 0 ? 40與 γ（ T）的 ≡ 1?9 ， λ（ T）的 ≡ 1 ， θ = 10 ， ε = 8 × 510? 波再次從右往左運(yùn)動(dòng)是，這時(shí)的 (p, ρ , T )已增加了 O（?1）。主要的（ P， ρ，T）的恒定值的在波發(fā)出是前已知的，我們可以用方程求解。當(dāng)波到達(dá)活塞處是，它又反應(yīng)了各自的距離，（ P， ρ， T）又可以計(jì)算。在壓縮中，同樣的這種過(guò)程發(fā)生多次，而每次的（ P， ρ， T）都可以計(jì)算得到。 算過(guò)程 氣缸中的（ P， ρ， T）的初始值為（ ρ0， 在一維條件下，我們令 ρ0 = ，即0t=0時(shí)的值。當(dāng)波第一次離開(kāi)活塞頂端短時(shí)，即1(ρ1, 以計(jì)算得出。這段時(shí)間也就是波到達(dá)氣缸中心線(xiàn)經(jīng)歷的時(shí)間。由于方程表達(dá)了波的速度，這段時(shí)間可以求出。 （ P， ρ ， T ）的波所反映在中心線(xiàn)（ ρ2 ，Ｔ２）和，我們定義時(shí)間是 1t 與波返回活塞的時(shí)間之和。繼續(xù)這樣，我們就能計(jì)算出一個(gè)序列的數(shù)值 ),,,( 的ｉ = １，２，．．．，這 模式的演變反應(yīng)了壓力，密度和溫度。 3 漸近分析 ;算法 我們現(xiàn)在考慮的漸近行為（ 8）在限制 ε → 在氣缸中來(lái)回的往返 們將簡(jiǎn)單地引用 N = 1情況下相關(guān)的結(jié)果。 有關(guān)的條件與快速壓縮事件的聯(lián)系非常特別，因?yàn)闀r(shí)間短，以及最終實(shí)現(xiàn)的非常高的溫度和壓力。 先前還沒(méi)有任何關(guān)于氣體混合物在快速壓縮機(jī)器中運(yùn)行的珍貴研究。然而，計(jì)算跳轉(zhuǎn)條件跨越正常振動(dòng)波是非常明確的規(guī)定和討論，例如， [ 11。那個(gè)利用奇異攝動(dòng)理 論計(jì)算跳轉(zhuǎn)條件匹配狹隘過(guò)渡層在 [ 14 ]和 [ 15 ]中討論，包括其他教科書(shū)微擾方法。 下文有漸近解，但還沒(méi)有進(jìn)行嚴(yán)格的推理。嚴(yán)格的數(shù)學(xué)處理這些問(wèn)題具有重要的價(jià)值，但這不是本文分析的目的。 邊界層的活塞 這邊界層位于活塞和清晰可見(jiàn)的密度和溫度剖面的數(shù)值解中顯示在表格 3是因?yàn)榛钊^在整個(gè)壓縮過(guò)程中保持不變的假定初始溫度，而氣缸的核心溫度的顯著升高。固定的中心氣缸壁的溫升大于邊界層。 該層位于在 x? =O（ 1），第 x? ≥ 0 ，其中 x=t + x?21? ，并在控制方程 432 )8(,)8(,)8(中這些變量成為 ).)(1)(()1((,)1(,0)(21212121????????????????????????????????????????????????為了很好的解決 )1( 時(shí)的問(wèn)題，考慮一定的范圍是很必要的。但是，我們 也只需要考慮涉及主要秩序的范圍。所以， )1( 時(shí)，我們得出： ),,(1),(0~),,(1),(0~),,(),(~),,(1),(~212112100?????????????????????? ??方程式 如下： )0((0)10(0,000)10(,000,000???????????????????????????????????????????????????????在 2)10( 中，我們假定條件 0,10 ?? ?? 在 3)10( 中包含 ),(000 tP ???? ???)(情況而定。在 4)10( 中并不能完全確定 0T? 的值。所以應(yīng)該考慮必要的修正。 )( 21?O 的方程 ))0(()(1)0(()010(0,1)111(0,0)10(0,00110??????????????????????????????????????????????????????????????????2)11( 中的 1v? 可以寫(xiě)成： ,0011 0),( ???????? ?? 這里我們用了邊界條件 0,01 ?? ?? 把（ 12）代入4)14( 中，并且有 : )))0)(()0)0(()(1)0((0})0)(({00)(00),(),(?????????????????????????????????? ,)(0,0,10,,10 0???????????? )(著條件而變化。（ 13）， 14）的解答過(guò)程在這里并沒(méi)有詳盡寫(xiě)出，因?yàn)橹饕獑?wèn)題的解決不需要外界條件，正是外部的問(wèn)題提供了解決問(wèn)題的可分離應(yīng)算法則。 外部條件 我們引入波陣面的方向?yàn)?);( ,所以 ??，我們得出 0?v ， 1??? 。而對(duì)??我們假定： p ～ p?0 (x, t), ρ ～ ρ?0 (x, t), v ～ v?0 (x, t), T ～ T ? 0 (x, t), 得出主要的方程 : .)1)(()(,,0)(,0000000000000000000??????????????????????????????????????????????????這些方程對(duì)應(yīng)于條件： （參見(jiàn)上面 分），在 ??下文的 15）可以簡(jiǎn)化為 ),(,1 00 s?? ?? 還有 ?? 00,T? 滿(mǎn)足 ,0,0 0000 ????????????????表格 3 中顯示了兩種數(shù)值的一致性。我們得出：這里， )( 是在是對(duì)應(yīng)的。并且外部條件 ??合方程（ 15），并在最終保持不 變。 過(guò)渡區(qū)域 區(qū)間在 )1(* 時(shí)， *);( ? ?? ? 。在表格 3 中很明顯可看出，特別是從總體輪廓上 ， 速 度 勉 強(qiáng) 從 1~v 下降到 )1(。 我 們 假 定 ：),,(~),,(~),,(~),(~ **0**0**00 ??? 獲得主要方程式： ).))(()(1)(()*0(,)(,0)(,**0*0**0*0**0**0.*0*0**0*0**00.*0*0*0***0*0.*0*0*0??????????????????????????????????現(xiàn)在，我們聯(lián)立（ 16）中的第二、三、四，并且令 ??*z ，獲得波前雙側(cè)的主要方程（ 16）中的第二、三、四方程分別表達(dá)了質(zhì)量守恒、動(dòng)量守恒、和能量守恒。 第二方程中，令 ????? **0*0 ,1,0 。有方程 ,*000..*0???讓 ???*z 時(shí)，這個(gè)表達(dá)式變成 1.????們要求 ? 0 但這個(gè)數(shù)值僅僅要求活塞的速度不超過(guò)聲音在空氣中的速度?；钊淖畲笏俣仁?)10( 1?而聲音在一般空氣中的速度是 )300( 1? 把（ 17）方程代入 3)16( 中，結(jié)合條件 ????? **0*0 ,1,0 出： ./01 *0.*0 ?vp q??? 時(shí)???*z ,有 ,/01)(.???? s 所以 ),011)(01()( ../ ?????c ?以上都是恒量，我們假設(shè) ?),,( 的預(yù)測(cè)值與表三所顯示的結(jié)果一致。 把 (17)和（ 19）帶入（ 16）的第四個(gè)方程中，且 ???????? ***0*0*0 ,0,1,0 出： ),2/0()(0 2*0.*0**0*0.?? ?????? 其中， ???*z ,2/01))0/11)(/01((0....??? ???????? )16)1(1(410 0200.???? ??????q ),11(1010*0101.???????????(~0 10.???? ????q 小結(jié) 帶入以上個(gè)方程，并且 )(~),(0),,( 0 ?? ?? ??? 時(shí)， 可以得出以下式子： ),0/11)(01(~,1~,0/0~,/01~..... /)1 ???????? ? ?? 4 與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)比較 如圖 7 ，我們提供一些比較實(shí)驗(yàn)結(jié)果和預(yù)測(cè)模型。實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)取自 6] ，每三個(gè)實(shí)驗(yàn)曲線(xiàn)的初始溫度為 295 果顯示在無(wú)量綱形式。近似為 P）使用測(cè)量獲得的活塞運(yùn)動(dòng)?；钊ㄙM(fèi)大約 30 ％的壓縮時(shí)間加快從 運(yùn)動(dòng) ，不到 15％的時(shí)間減速，而其余的時(shí)間在最大速度 。 圖 7 比較模型預(yù)測(cè)與實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)（一）氮，（二）氧和（ c）氬。 這些參數(shù)計(jì)算了使用數(shù)據(jù)的實(shí)驗(yàn)條件和已知數(shù)據(jù)的氣體（ [ 9 ] ）。然而，該模型 反映壓縮室 內(nèi)的核心最后的壓力。該算法預(yù)測(cè)，當(dāng)活塞停止，核心溫核心不斷失去冷墻，雖它仍然可以產(chǎn)生重大影響的高峰壓力 ， 例如如氬，其中有相當(dāng)大的度和壓力的 最終 壓縮 值 ，因?yàn)檫@是領(lǐng)先分析方程預(yù)測(cè)。 5 討論 應(yīng)該強(qiáng)調(diào)的是，本文我們只能模擬氣體快速壓縮階段。壓縮問(wèn)題的特點(diǎn)通常是不同的。模擬快速壓縮機(jī)器里氣體運(yùn)動(dòng)的主要目的是拓展到封閉混合氣體在高溫高壓下可能發(fā)生的自燃現(xiàn)象。第一次嘗試是模型壓縮后假設(shè)氣體很快停止，活塞停止 ;該模型研究的文件預(yù)測(cè)，活塞停下后，天然氣的議案塞特爾斯運(yùn)動(dòng)（有一個(gè)良好的的相似）的一個(gè)時(shí)間段，即 1)/1( ???O 。經(jīng)過(guò) 壓縮，然后使用一個(gè)系統(tǒng)的常微分方程模型計(jì)算氣體的反應(yīng)溫度和中間產(chǎn)物 ?；钊Ｖ梗拷鼩飧妆诔蔀闊徇吔鐚雍?，這種模式將不會(huì)有效。 為系統(tǒng)的這種做法被證明是不充分的代表權(quán)的行為， 這一問(wèn)題將有分裂整齊地分為兩個(gè)不同的部分可以單獨(dú)研究。 在第一部分中，壓縮（研究在這里） ，天然氣占主導(dǎo)地位的議案和化學(xué)的影響微不足道的，因?yàn)閴毫蜏囟群艿?，但所有的最后幾毫秒壓縮。第二部分，后壓縮行為，氣體運(yùn)動(dòng)是可以忽略不計(jì)和化學(xué)效應(yīng)占主導(dǎo)地位，我們有一個(gè)系統(tǒng)的常微分方程執(zhí)政的濃度化學(xué)物質(zhì)的反應(yīng)，溫度，初始條件是由國(guó)家提供的系統(tǒng)在 年底壓縮。 然而，那里的系統(tǒng)耦合關(guān)系具有重要意義的議案和化學(xué)氣體壓縮后的影響，這種做法會(huì)失敗。這類(lèi)系統(tǒng)，分析更加困難，因?yàn)槊恳环N混合物然后有自己的偏微分方程和不同的質(zhì)量分?jǐn)?shù)。 致謝 ：我們感謝高等教育管理局的 謝他的幫助和提供的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)。最后，我們要感謝一些同仁的有益建議。 參考文獻(xiàn)： 1. . An 183 (1969) 365–385. 2. P. of (1990). 3. 1995) 3284. L. J. P. of in a 124 (2001) 326–329. 5. in a J. 2 (1970) 249–255. 6. D. in a 1997). 7. 1985) 6808. 2nd . 1985) 2549. I. I. 1993) 173910. 1963) 124911. 2nd . 1984) 42612. 2nd . 1987) 53913. 2000) 25814. O’ 1991) 22515. 1995) 33716. P. in an 1999).